先說結論， 不會 ，然後我用一個例子來描述。
量子力學有一種表述叫做 「路徑積分表述」(path integral formulation) ，是 費曼（Feynman） 率先引入的，所以又稱 費曼路徑積分 ，這個東西的思路很簡單，用一張圖來表示：
圖片來自「量子科學論」的文章：
這張圖什麽意思呢？它告訴我們，在量子力學裏，對於 給定起始時間 t_{a} 起始位置座標 x_{a} ，終止時間 t_{b} 終止位置座標 x_{b} 的一個過程 ，粒子可以以 任意的各種繞來繞去的路徑 完成這一過程，如圖中的左上小圖所示，就如同對於一段確定了起始事件和終止事件的歷史過程，其中可能發生任何事情（如圖中右上小圖所示）。但是我們知道， 任何一件事情 ，在發生之後，是 必然有一個確定的過程 的，比如圖中的左下小圖，粒子必然只會按照 某一條路徑 從起點走到終點，就像歷史只會有一種可能（如右下小圖），我們的「測量」使粒子路徑的各種可能性塌縮到了一個確定的路徑。
然後費曼就告訴我們，這些 不同的路徑是有權重的 ，他用一種 純粹物理直覺 的方式，寫下了各個路徑的 機率幅 ，稱其為 「路徑積分」 ，如下：
iG(x_{b},t_{b};x_{a},t_{a}) = \int_{ }^{ }D[x(t)]e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]}
說這是一種「純粹物理直覺」的方式，是因為我們確實不理解路徑積分，但是我們知道它非常好用。在式子裏， G 是 機率幅 ，這裏可以粗略地理解為是機率（嚴謹地說機率應該為 P=|G|^{2} ），它等於對 每條路徑的作用量 S[x(t)] 在 e 指數上加一個 權重 e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]} 後對 所有路徑 的積分 \int_{ }^{ }D[x(t)]e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]} ，式子中 D[x(t)] 是 積分變量 ，簡單理解就是位置 x 和時間 t 。這裏邊最重要的地方就是權重 e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]} ，如果我們假設 有條路徑是最具有可能性的路徑 ，不妨設其作用量為 S_{0} ，那麽對於S[x(t)] 遠遠偏離S_{0} 即 |S[x(t)]-S_{0}| 很大時，e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]} 這個 e 的複指數會發生劇烈的振蕩，範圍是-1到1 （我們知道 e 的複指數是一個周期函式，周期為 2\pi ），那麽這些偏離 S_{0} 較遠的路徑對機率幅的貢獻都會 在振蕩中正負相消 。
因此，對機率幅 有貢獻 的，只有 在 S_{0} 周邊偏離不大遠的路徑 S[x(t)] ，這一方面一定程度上說明了量子力學的不確定性，另一方面又告訴了我們， 經典物理是不會受到量子物理微觀效應的影響的 。其原因在於，權重 e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]} 中，決定了 振蕩的周期 （或者說不發生振蕩的範圍）的 約化普朗克常量 \hbar=\frac{h}{2\pi}=1.05457266(63)×10^{-34}J·s ，相對於 宏觀世界的經典尺度 是一個 極其微小的量 ，在我們的宏觀世界中，任何一個偏離S_{0} 的路徑S[x(t)] ，其 偏差值 相對於 \hbar 而言都是 極其巨大 的，都會在機率幅的積分中 引發劇烈振蕩使得其正負相消，貢獻為0 ，只有S_{0} 路徑會留下來。所以最終我們的宏觀世界都會沿著一條確定的路徑去行進，量子力學的不確定性也就在宏觀世界中消失了。
當然這裏只是一個例子，實際上還有很多別的例子，這裏不一一贅述，不過我們要記住一個點，即 量子效應都是和\hbar 掛鉤的 ，只有在這種 10^{-34} 尺度下，去討論量子力學的不確定性等等性質才有意義，在 宏觀情形 ，這些效應都是 極其不顯著而可以忽略 的，所以完全不用擔心量子效應對現實生活產生影響，現實世界是由經典規律主導的。
上面是回答的正文，下面說一些題外話：
我很敬佩和喜愛大劉，不過我也希望大劉能夠澄清一下， 【球狀閃電】中的宏原子只是一種科幻 ，並沒有量子力學的基礎，這樣可能會讓不了解量子力學的朋友們更加放心一些。
另外，我覺得，如果對量子效應這種東西有疑惑，最好還是去學一學物理，其實只要學到 高等量子力學 這個等級，基本上對其的理解就已經足夠消除這種困惑了， Sakurai的【現代量子力學】 是一本很好的教材，可以自行翻閱，畢竟老祖宗孔子說的很好 「思而不學則殆」 ，多去看看書了解一下真實的量子力學，比聽科普會來得更有益處。
