先说结论， 不会 ，然后我用一个例子来描述。
量子力学有一种表述叫做 「路径积分表述」(path integral formulation) ，是 费曼（Feynman） 率先引入的，所以又称 费曼路径积分 ，这个东西的思路很简单，用一张图来表示：
图片来自「量子科学论」的文章：
这张图什么意思呢？它告诉我们，在量子力学里，对于 给定起始时间 t_{a} 起始位置坐标 x_{a} ，终止时间 t_{b} 终止位置坐标 x_{b} 的一个过程 ，粒子可以以 任意的各种绕来绕去的路径 完成这一过程，如图中的左上小图所示，就如同对于一段确定了起始事件和终止事件的历史过程，其中可能发生任何事情（如图中右上小图所示）。但是我们知道， 任何一件事情 ，在发生之后，是 必然有一个确定的过程 的，比如图中的左下小图，粒子必然只会按照 某一条路径 从起点走到终点，就像历史只会有一种可能（如右下小图），我们的「测量」使粒子路径的各种可能性坍缩到了一个确定的路径。
然后费曼就告诉我们，这些 不同的路径是有权重的 ，他用一种 纯粹物理直觉 的方式，写下了各个路径的 概率幅 ，称其为 「路径积分」 ，如下：
iG(x_{b},t_{b};x_{a},t_{a}) = \int_{ }^{ }D[x(t)]e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]}
说这是一种「纯粹物理直觉」的方式，是因为我们确实不理解路径积分，但是我们知道它非常好用。在式子里， G 是 概率幅 ，这里可以粗略地理解为是概率（严谨地说概率应该为 P=|G|^{2} ），它等于对 每条路径的作用量 S[x(t)] 在 e 指数上加一个 权重 e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]} 后对 所有路径 的积分 \int_{ }^{ }D[x(t)]e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]} ，式子中 D[x(t)] 是 积分变量 ，简单理解就是位置 x 和时间 t 。这里边最重要的地方就是权重 e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]} ，如果我们假设 有条路径是最具有可能性的路径 ，不妨设其作用量为 S_{0} ，那么对于S[x(t)] 远远偏离S_{0} 即 |S[x(t)]-S_{0}| 很大时，e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]} 这个 e 的复指数会发生剧烈的振荡，范围是-1到1 （我们知道 e 的复指数是一个周期函数，周期为 2\pi ），那么这些偏离 S_{0} 较远的路径对概率幅的贡献都会 在振荡中正负相消 。
因此，对概率幅 有贡献 的，只有 在 S_{0} 周边偏离不大远的路径 S[x(t)] ，这一方面一定程度上说明了量子力学的不确定性，另一方面又告诉了我们， 经典物理是不会受到量子物理微观效应的影响的 。其原因在于，权重 e^{\frac{i}{\hbar}S[x(t)]} 中，决定了 振荡的周期 （或者说不发生振荡的范围）的 约化普朗克常量 \hbar=\frac{h}{2\pi}=1.05457266(63)×10^{-34}J·s ，相对于 宏观世界的经典尺度 是一个 极其微小的量 ，在我们的宏观世界中，任何一个偏离S_{0} 的路径S[x(t)] ，其 偏差值 相对于 \hbar 而言都是 极其巨大 的，都会在概率幅的积分中 引发剧烈振荡使得其正负相消，贡献为0 ，只有S_{0} 路径会留下来。所以最终我们的宏观世界都会沿着一条确定的路径去行进，量子力学的不确定性也就在宏观世界中消失了。
当然这里只是一个例子，实际上还有很多别的例子，这里不一一赘述，不过我们要记住一个点，即 量子效应都是和\hbar 挂钩的 ，只有在这种 10^{-34} 尺度下，去讨论量子力学的不确定性等等性质才有意义，在 宏观情形 ，这些效应都是 极其不显著而可以忽略 的，所以完全不用担心量子效应对现实生活产生影响，现实世界是由经典规律主导的。
上面是回答的正文，下面说一些题外话：
我很敬佩和喜爱大刘，不过我也希望大刘能够澄清一下， 【球状闪电】中的宏原子只是一种科幻 ，并没有量子力学的基础，这样可能会让不了解量子力学的朋友们更加放心一些。
另外，我觉得，如果对量子效应这种东西有疑惑，最好还是去学一学物理，其实只要学到 高等量子力学 这个等级，基本上对其的理解就已经足够消除这种困惑了， Sakurai的【现代量子力学】 是一本很好的教材，可以自行翻阅，毕竟老祖宗孔子说的很好 「思而不学则殆」 ，多去看看书了解一下真实的量子力学，比听科普会来得更有益处。
